太阳爆发与空间天气研究进展

申远灯 ,  谭宋 ,  欧雨迪

四川师范大学学报(自然科学版) ›› 2026, Vol. 49 ›› Issue (3) : 388 -412.

PDF (8253KB)
四川师范大学学报(自然科学版) ›› 2026, Vol. 49 ›› Issue (3) : 388 -412. DOI: 10.3969/j.issn.1001-8395.2026.03.009
物理与信息科学

太阳爆发与空间天气研究进展

作者信息 +

Solar Eruption and Space Weather

Author information +
文章历史 +
PDF (8450K)

摘要

太阳爆发活动(主要包括耀斑与日冕物质抛射)是太阳系内规模最大的瞬态能量释放过程,也是驱动灾害性空间天气的物理源头.以“太阳源区触发-行星际传输演化-近地空间响应”这一完整的因果链条为主线,系统评述该领域的研究现状与范式演进.在源区触发阶段,重点综述磁重联作为终极引擎的确立过程,以及磁通量绳从理论争议到多波段成像确证的跨越,并剖析理想磁流体不稳定性与非理想磁重联在灾变起始中的动力学博弈.在行星际传输阶段,阐述日冕物质抛射与动态、磁化太阳风环境的复杂相互作用,分析背景太阳风的动力学阻曳效应以及最新发现的磁场折返等微观结构对行星际媒介认知的重塑,并详述激波驱动的高能粒子加速机制与扩散路径模型.在近地响应阶段,系统论述爆发能量在地球磁层、热层及电离层中的层级耗散与耦合机制,解析南向磁场触发的能量注入路径,以及由此引发的热层径向膨胀、电离层不均匀体闪烁和地磁感应电流等物理过程.结合近年典型灾害空间天气案例,揭示现代技术文明在空间环境演变面前的系统性脆弱.针对预报瓶颈,梳理从经验统计到物理驱动数值模型,再到人工智能全链条数字孪生的范式更迭,并展望通过立体探测网构建日地全景数字孪生预报体系的科学蓝图.

Abstract

Solar eruptive activities, primarily manifested as solar flares and coronal mass ejections, represent the transient energy release processes on the largest scale in the solar system and serve as the physical sources of hazardous space weather. Guided by the integral causal chain of “solar source triggering interplanetary transport and evolution-near Earth geospace response”, this paper systematically reviews the current research status and the paradigmatic evolution in this field. In the solar source triggering stage, we focus on the establishment of magnetic reconnection as the ultimate engine and the transition of magnetic flux ropes from theoretical controversy to multi-wavelength imaging confirmation, while analyzing the dynamical interplay between ideal magnetohydrodynamic instabilities and non-ideal magnetic reconnection in the onset of eruptions. Regarding interplanetary transport, the paper elucidates the complex interactions between CMEs and the dynamic, magnetized solar wind environment. It analyzes the aerodynamic drag effects of the background solar wind and how recent discoveries of microstructures, such as magnetic switchbacks, have reshaped our understanding of the structured interplanetary medium. Furthermore, the physical mechanisms of shock-driven energetic particle acceleration and diffusion path models are detailed. In the near-Earth response stage, the paper systematically discusses the hierarchical dissipation and coupling mechanisms of eruptive energy within the Earth’s magnetosphere, thermosphere, and ionosphere. It resolves the energy injection pathways triggered by southward magnetic fields and the subsequent physical processes, including radial thermospheric expansion, ionospheric scintillation caused by plasma inhomogeneities, and the generation of geomagnetically induced currents. By integrating typical hazardous space weather cases from recent years, the review reveals the systemic vulnerability of modern technological civilization to space environment variations. Addressing forecasting bottlenecks, the review outlines the paradigmatic shift from empirical statistics to physics-driven numerical models and then to AI-based full-chain digital twins, while envisioning a scientific blueprint for constructing a Sun-Earth panoramic digital twin forecasting system leveraging stereoscopic observation networks.

Graphical abstract

关键词

太阳爆发 / 空间天气 / 日冕物质抛射 / 磁重联 / 数字孪生

Key words

solar eruption / space weather / coronal mass ejection / magnetic reconnection / digital twin

引用本文

引用格式 ▾
申远灯,谭宋,欧雨迪. 太阳爆发与空间天气研究进展[J]. 四川师范大学学报(自然科学版), 2026, 49(3): 388-412 DOI:10.3969/j.issn.1001-8395.2026.03.009

登录浏览全文

4963

注册一个新账户 忘记密码

1 前言

太阳,这颗普通恒星(G2V型主序星),因其距离地球最近而又显得格外特殊.它不仅是维系地球生物圈的能量源泉,更是一个永不熄灭的天然等离子体物理实验室,为我们理解宇宙中绝大多数可见物质的物理过程提供了不可替代的窗口.在太阳看似平静的光球层之下,对流层中剧烈运动的炽热等离子体在ω效应(较差自转剪切极向磁场产生环向磁场)和α效应(湍流螺旋运动扭曲环向磁场再生极向磁场)的协同作用下,如同一个精密的宇宙织机,持续产生并编织着复杂的磁场网络,长期维持着太阳全球磁场的周期性演变.在太阳低层大气中,磁能不断积聚,磁化等离子体系统最终将失去稳定并发生剧烈爆发,能量在瞬间得到释放的同时,大量等离子体物质被抛入行星际空间,数万亿千克磁化等离子体被加速至每秒数千千米,化为一股横扫整个太阳系的太阳风暴.太阳爆发活动的主要形式表现为太阳耀斑和日冕物质抛射(coronal mass ejection,CME).太阳爆发释放的能量相当惊人,一次耀斑释放的能量高达1025 J,其威力相当于5 000万颗史上最强的“沙皇炸弹”氢弹同时引爆.

1.1 古代黑子记录

从人类文明的黎明时期对日食等神秘莫测天象的敬畏,到现代社会对太阳活动引发空间天气的精准预警,我们对太阳爆发的认知经历了一场跨越数千年的范式转移.这种认知的变化,始于古代天文学家朴素的观测,质变于现代精密望远镜的持续发展,最终在多波段空间探测时代迎来了爆发式的增长.在现代天体物理学建立之前,人类关于太阳活动的记录主要依赖于肉眼观测.这些前科学时代的珍贵档案,不仅是人类探索宇宙好奇心的见证,更成为现代科学家重建长期太阳活动周期不可或缺的重要数据参考.

中国古代天文学家留下了世界上最连续、最详尽的太阳黑子目视记录.早在先秦时期的典籍《易经》中,就出现了“日中见斗”“日中见昧”的描述,这被普遍认为是人类对太阳黑子最早的文字记载之一.《汉书·五行志》中“河平元年……三月己未,日出黄,有黑气大如钱,居日中央”的记载,这被世界公认为最早、最精确的太阳黑子观测记录,比欧洲早约800 a(图1).这一记录的科学价值首先体现在其观测的历史首创性上,其次是描述方法的客观性与科学性.“日出黄”表明观测是在地平线附近进行的,此时阳光穿过更厚的大气层,短波长的蓝紫色光被大量散射,使得太阳呈现黄色且光线柔和,这是在没有现代滤光片的情况下进行肉眼观测的关键条件;“黑气”准确捕捉了黑子在光球背景下的视觉特征,即由于温度相对较低(约4 000 K)黑子在高温的光球背景(约6 000 K)下呈现暗色;而“大如钱”则隐含了对黑子物理尺度的限制.根据现代视光学推算,人眼的分辨极限约为1′(60″).要被肉眼识别为铜钱大小,该黑子(或黑子群)的视直径至少需达到30″~60″.考虑到太阳视直径约为32′,这意味着该黑子的物理尺寸可能超过地球直径的3~5倍,且必然拥有极高的磁通量1.这些古老的“黑气”记录,与朝鲜半岛史料(如《高丽史》)中关于“赤气”(低纬度极光)的记载相结合,为现代研究者填补了蒙德极小期(公元1645—1715年)等关键历史时期的太阳活动数据空白,证实了太阳磁活动的长期周期性及其与地球气候变化的潜在关联2.

1.2 卡林顿事件与空间天气的建立

真正将太阳观测引入现代科学范畴的是17世纪初望远镜的发明.1610年前后,伽利略·伽利莱(Galileo Galilei)等首次通过望远镜观察太阳,发现日面上存在一些暗黑色的、形状不规则的暗斑,这些暗斑(即太阳黑子)有时会分裂、运动或消失.通过持续追踪这些黑子在日面上的移动轨迹,伽利略发现太阳具有大约27 d的自转周期.这一发现首次以确凿的观测证据表明,太阳作为一个天体,其表面也存在变化和“瑕疵”,这直接冲击了亚里士多德学派所坚持的“天体完美不变”的固有观念.同时,对黑子运动的记录也标志着人类对太阳的观测从定性描述迈向了定量化研究的新时代.在随后的18和19世纪中,黑子数观测的累积使得科学家发现了太阳活动的11 a周期性,揭示了太阳作为一个活跃磁化天体的本质属性.

如果说古代记录是对现象的静态描摹,那么1859年的“卡林顿事件”则是人类首次动态捕捉到太阳爆发的瞬间.1859年9月1日11时18分,英国天文爱好者理查德·卡林顿(Richard Carrington)3在描绘太阳黑子群时,目睹了2个极其明亮的肾形白光斑点突然出现在黑子群中,并在5 min内迅速增亮、移动后消失,这是人类历史上首次观测到白光耀斑(可见光连续谱辐射(特别是氢的巴尔末连续谱)显著增强,如图2(a)3所示).白光耀斑的出现,标志着巨大能量的快速释放并高效地传输至光球层,导致连续谱辐射的显著增强.仅仅17.6 h后,地球磁场遭受了有记录以来最猛烈的撞击,这意味着该太阳爆发造成的抛射物(现知为日冕物质抛射星传播(coronal mass ejection,CME))的平均速度超过了2 000 km/s,远超常规太阳风速度(200~800 km/s,地球轨道附近平均为450 km/s).当卡林顿在自家的私人观测室里记录下那2个耀眼的“白光斑点”时,他并不知道自己正站在空间天文学建立的黎明时刻.几乎与此同时,英国邱园天文台(Kew Observatory)台长巴尔弗·斯图尔特(Balfour Stewart)正盯着磁强计指针的剧烈跳动,那是人类首次捕捉到与太阳爆发同步的地磁响应,为日地物理联系提供了最关键的专业数据支持(图2(b)4所示).该事件造成了2个匪夷所思的现象,一是极光现象不再局限于出现在高纬度地区,而是蔓延至古巴、夏威夷等低纬度地带;二是全球电报网络遭受了毁灭性打击,当时电报员观察到设备在关闭电源后仍产生火花、电报纸自燃等奇怪的现象.造成这些现象的原因是地磁场受太阳风暴冲击发生快速变化,根据法拉第电磁感应定律,这将会在大地及地表长距离导体(如电报线路、电网、输油管道等)中感应出强大的电流,即地磁感应电流,正是这些强大的地磁感应电流涌入并过载脆弱电报系统,最终导致全球通信瘫痪5.

卡林顿不仅拥有捕捉瞬时现象的敏锐能力,更有着打破太阳孤立于地球这一陈规的勇气.他将太阳观测与地球磁场波动在逻辑上耦合,标志着人类对太阳的认知从“静态球体”转向了“动态磁机”.卡林顿事件是人类认识日地物理联系的里程碑.它首次建立了从太阳表面爆发(耀斑)、行星际传播(CME)到地球空间响应(地磁暴)乃至技术系统受损(电报中断)的完整因果链,标志着空间天气学作为一门新兴交叉学科的诞生.这一事件使人们意识到,太阳爆发活动拥有足以干扰乃至摧毁人类社会现代技术基底的巨大能量6.随着人类社会进入高度依赖电气与信息技术的时代,太阳爆发的潜在威胁日益转化为现实冲击.1989年3月,强地磁暴在加拿大魁北克电网诱发的感应电流,导致全省电网在90 s内崩溃,造成600万人持续9 h的大规模停电,首次表明了空间天气对现代能源网络的致命威胁7.2003年10月底至11月初的“万圣节风暴”事件,则进一步展示了其全球性与复合性影响,导致多国卫星故障、通信中断乃至瑞典电网停电,标志着空间天气的影响从单一领域扩展到航天、通信、导航等多重技术系统8.2022年2月,地磁暴导致大气阻力激增而使SpaceX公司“星链”卫星批量坠毁的事件,更是空间天气对新兴太空经济构成直接风险的明证,该事件表明即使在中低强度爆发下,对高层大气环境精确预报也极其重要9.

综上所述,从19世纪的电报网络到21世纪的卫星互联网,太阳爆发已从一种遥远的天文奇观,演变为对现代文明技术基石的现实威胁.这一系列历史冲击强有力地表明,深入理解太阳爆发的物理机制、发展可靠的空间天气监测预警能力并将其提升至国家乃至全球协同应对的战略高度,已成为保障人类社会平稳运行与未来空间探索安全的必然要求,如图3所示.自1859年卡林顿事件3以来,人们对太阳爆发活动的研究已经取得了巨大进展.本论文将系统梳理这一领域的关键突破,介绍近年来中国内外卫星和地面望远镜带来的革命性观测发现,以及空间天气从经验统计向“数值+智能”预报模式的进展;最后,展望未来重要探测计划与理论研究面临的挑战与机遇.

2 太阳爆发活动

2.1 从磁场发现到恒星发电机理论

在太阳物理学的发展史上,如果说卡林顿事件是人类第一次窥见了太阳爆发的“硝烟”,那么对太阳磁场的探测,则标志着人类终于摸到了这场宇宙风暴的“导火索”.在卡林顿事件之后的半个世纪里,科学家们虽然目睹了无数次黑子的消长,却始终无法解释掌控这些暗色斑点活动背后的物理本质.当时的主流观点认为,太阳活动仅仅是某种简单的气体喷发,类似地球火山喷发的热力学过程.1896年,荷兰物理学家彼得·塞曼(Pieter Zeeman)在实验室里发现,当发光的光源被置于强磁场中时,原本单一的光谱线会分裂成几条.这一被称为“塞曼效应”的发现,为人类提供了一把测量远方恒星磁场的标尺,塞曼本人也因此荣获1902年诺贝尔物理学奖.真正将塞曼效应带向星空的是美国天文学家乔治·埃勒里·海尔(George Ellery Hale).1908年,Hale10在美国威尔逊山天文台通过当时最先进的太阳望远镜观察到的黑子区域的光谱线发生的特征性的分裂确凿无疑地证明了太阳黑子是磁通量高度集中的区域(图4(a)).科学家们第一次意识到,太阳大气并非一团混乱的气体,而是一个由磁场主导的等离子体实验室.

在确立了太阳爆发活动的磁本质后,科学家们并未止步于对单个黑子磁场的测量,而是开启了一场跨越数十年的数据马拉松,试图解析这些磁场是如何在恒星尺度上被编织、翻转并最终导向灾变和爆发的.这一过程诞生了太阳物理学中最具奠基性的两大法则,即海尔-尼科尔森定律(Hale-Nicholson Law)与乔伊定律(Joy’s Law).在1908年利用塞曼效应证实黑子强磁场后,海尔面临着一个新的困惑:这些磁场是否遵循某种长期的演化规律?Hale等11对威尔逊山天文台积累的每日观测数据进行了长达近20 a的系统分析,其样本跨越了第14太阳周(1902—1913年)和第15太阳周(1913—1923年)的全过程.在1919年,Hale等11发表的里程碑论文中揭示了一个惊人的对称规律:在同一个11 a周期内,南北半球黑子群的磁极性排布总是相反的;而当旧周期结束、新周期开启时,全日面的磁极性会发生整体翻转(图4(b)).1925年,海尔-尼科尔森定律被正式总结确立12.这一发现将人类对太阳周期的认知从单纯的“11 a黑子数波动”提升到了“22 a磁周期”的高度.它证明了太阳拥有长期的磁场演化规律,是一个周期性编织并反转其全球磁场网络的宏大动力学系统.

如果说海尔关注的是磁场的“性格”(极性),那么他的合作者阿尔弗雷德·乔伊(Alfred Joy)则通过对黑子群空间几何排列的细致研究,发现了磁场在浮现过程中的“姿态”(规律).乔伊在1919年的研究中注意到一个极具规律的细节:双极黑子群在日面上的排布并非与赤道平齐,而是呈现出一种微妙的倾斜——通常先导黑子比后随黑子更靠近赤道.这种倾斜程度与黑子所在的纬度呈正相关,纬度越高,倾斜角越大11.乔伊定律的发现,标志着科学家们开始触及太阳内部发电机机制的微观细节.这一微小的倾斜角并非偶然,它实际上是太阳深处磁场在向表面浮现时,受到太阳自转产生的科里奥利力牵引而发生的扭转.在现代恒星发电机(stellar dynamo)理论中,这个倾角是实现磁场再生的关键环节(即α效应),它确保了旧周期的磁场能量能够转化为新周期的种子.

海尔、尼科尔森与乔伊的发现,不仅是简单的经验定律总结,更是一次深刻的科学启发:太阳大气的每一次爆发、黑子群的每一分倾斜,其实都是恒星内部动力学过程在表层的映射.这些定律的确立,使得太阳物理学彻底告别了早期的描述性阶段,转而构建起以磁流体力学(Magnetohydrodynamics,MHD)为核心的演化模型,为后来理解能量如何偏离平衡态(非势性积聚)并诱发灾变触发奠定了物理基石.这些关于极性反转与排列偏角的规律,在当时看来或许只是孤立的统计发现,但它们如同散落的拼图碎片,最终在20世纪中叶被物理学家们拼接成了一幅宏大的蓝图——现代恒星发电机理论.这一理论的确立,标志着人类终于从“记录天气”跨越到了“理解引擎”,理清了太阳这台巨大的宇宙发电机是如何持续输出磁能的物理逻辑.

要维持太阳全日面磁场的周期性演变,发电机理论引入了2个核心的动力学过程,即ω效应(从极向到环向的“拉伸”)和α效应(从环向到极向的“再生”).自伽利略时代起,人类就发现太阳并非像转动的台球那样整体旋转,而是存在“较差自转”——赤道转得快,极区转得慢.在发电机理论中,这种速度梯度就像一只无形的大手,将原本连接南北极的极向磁场沿着赤道方向不断拉伸、缠绕.随着磁力线越绷越紧,最终形成了环绕太阳的强磁场带,即环向磁场.这一将简单的南北磁场转化为环绕磁场的动力过程,被称为ω效应.如果只有拉伸,磁场最终会因过度缠绕而枯竭.此时,乔伊定律所揭示的那个微小倾斜角展现了其决定性的科学价值,它表明太阳内部剧烈运动的炽热等离子体不仅在流动,还在旋转.这种湍流螺旋运动会像拧麻花一样,将环向磁场扭曲成一个个小环,并由于科里奥利力的作用产生倾斜,从而重新产生出极向成分.这一再生过程被称为α效应(如图5所示).

恒星发电机理论不仅解释了11 a(或 22 a)的周期性规律,更深刻揭示了太阳爆发能量的存储机制.在αω效应的协同作用下,太阳内部磁场是被持续放到和演化为高度复杂的拓扑结构.当这些深层的强磁场由于浮力作用浮现至太阳表面时,它们往往携带了由于内部剧烈运动而产生的扭曲和切变13.从物理上看,这些复杂的磁场结构已经偏离了能量最低的势场状态,转化为含有巨大磁自由能的非势场.这一积聚过程将太阳低层大气变成了磁能存储的蓄电池.一旦这些积聚的能量在瞬间得到释放,数万亿千克磁化等离子体就会化为横扫太阳系的暴风雨.正是这种从内部发电机到表层非势能积聚的逻辑闭环,构成了我们理解灾害空间天气的科学起点.

2.2 磁重联与 CSHKP 标准模型的确立

在建立起黑子活动与太阳全球磁场的演化规律后,太阳物理学家们在20世纪40年代遭遇了一个严峻挑战,即日冕温度比光球温度高得多的反演现象.按照经典热力学第二定律,热量不能自发地从低温物体传向高温物体而不引起其他变化.对于太阳的情况,随着与核心热源距离的增加,太阳大气温度应逐层递减;但事实却刚好相反,实测结果表明日冕温度是远高于光球温度的.日全食观测中发现的特殊高温谱线(曾一度被归因于假想的新元素“冕素”),暗示了反常的物理条件.在1939—1942年间,德国天文学家沃尔特·格罗特里安(Walter Grotrian)与瑞典物理学家本特·埃德伦(Bengt Edlén)通过精密光谱分析指出,这些“日冕禁线”并非来自未知元素,而是源于铁元素在极端条件下的高次电离状态(如Fe9+与Fe13+等离子).这些离子的存在表明,日冕环境必须处于106 K量级的高温——只有在此条件下,铁原子才能通过粒子碰撞剥离9~13个电子;同时,日冕极低密度的环境保障了离子可通过“禁戒跃迁”辐射出这些谱线.这一发现揭示,日冕是温度超过106 K的超高温大气结构,其热力学状态显著偏离了基于局部热平衡的传统预期.

日冕高温谜题的确认,标志着太阳物理学的研究范式从磁场统计描述转向等离子体动力学的深入探索.它引出了一个根本性问题,即表面温度仅约6 000 K的太阳,如何将其外层大气加热至106 K高温?这不仅是一个能量来源问题,更涉及能量传输与耗散的具体途径.日冕作为空间天气的源头,其高温特性直接决定了爆发活动的物理本质.首先,根据斯皮策(Spitzer)电导率理论,106 K等离子体具有极高的电导率,导致磁力线被“冻结”在等离子体中,形成理想的磁流体环境;这为储存磁自由能提供了条件,但也对解释磁重联等能量释放过程设定了苛刻的物理门槛.其次,在高温低等离子体β值(热压与磁压的比值)的日冕中,磁场能以“非势场”形式长期储存巨大能量,而不被热压迅速耗散,为太阳爆发准备了必要条件.因此,日冕高温谜题不仅推动了MHD波加热、纳米耀斑等一系列理论机制的提出,也为理解太阳爆发活动中能量积累、传输与耗散提供了不可或缺的物理背景,持续牵引着当代太阳等离子体物理的研究前沿.

在确立了太阳爆发活动的磁本质与能量积聚规律后,科学界曾面临一个更深层、更具挑战性的问题,即储存在日冕中的巨大的磁场能量如何被瞬间释放出来?在太阳物理的早期探索中,科学家们遭遇了一个被称为“扩散时间困境”的理论危机.按照经典电动力学推算,由于日冕等离子体具有极高的电导率,磁场释放能量的速度应该极其缓慢——若仅仅依靠常规电阻耗散,释放一次大型耀斑的能量需要数百万年.然而,观测到的耀斑却能在短短几分钟内爆发出惊人的能量.这种理论与现实之间长达10个数量级的巨大鸿沟,逼迫物理学家们必须寻找一种近乎“瞬间移动”的能量转换机制.解决这一困境的钥匙是磁重联理论.在先前的介绍中已经提及:日冕磁力线通常表现出冻结效应,它们如同凝固在果冻里的细线,永远随流体运动且互不交叉.然而,当2组极性相反的磁力线在某种外力驱动下被挤压至极近距离时,它们之间会形成一个物理尺度极小、电流密度极高的区域——电流片.在电流片内部,磁场的拓扑结构发生了快速重新配置.原本连接着不同区域的磁力线,通过等离子体的运动和质量迁移,转变为一种新的、能量更低的连接方式.这个过程中,储存的磁能得以释放(如图6所示).这个过程就像拉满的橡皮筋在断裂瞬间释放出恐怖的反弹力,原本紧绷的磁自由能在千分之一秒内转化为剧烈的等离子体热能和动能.正是这种打破常识的磁场拓扑改变,成为驱动太阳爆发的终极引擎.从磁场重联的基础物理图像到真实的太阳观测验证之间,横亘着理论与观测的鸿沟.我们对太阳的理解并非一蹴而就,而是在反复地观测、猜想、验证乃至否定中艰难推进.正是这认知往复的困境,构成了这门学科真实而壮丽的历史.

20世纪中叶,太阳物理学家们面临着一个典型的观测“碎片化”认知困境.在一次爆发中,望远镜往往同时捕捉到了高空中腾空而起的丝状结构(即悬浮在日冕中、密度极大的冷等离子体云,在日面上观测时称为暗条,在日边缘观测时称为日珥)、低层大气中如2条平行火龙般的耀斑亮带,以及爆发后在日冕中缓慢生成的高温耀斑后随环(图7(a)~(c)所示).这些观测现象在空间位置、物理状态(冷/热、密/疏)和演化时标上表象各异,仿佛彼此独立.然而,它们又在爆发事件中呈现出高度的时空关联性,表明它们很可能是同一爆发过程的不同产物.这促使太阳物理学家试图构建一个统一的物理模型来解释太阳爆发活动造成的各种观测现象和特征.为此,多位科学家在1964—1976年展开了一场学术长跑,最终构建了著名的CSHKP模型(图7(d)所示).1964年,Carmichael16首先提出太阳爆发是源于磁拓扑的重组;随后,1966年,Sturrock17引入了开放磁场的几何结构,指出能量释放的核心位于一个Y型的中性点(重联点).1974年,Hirayama18为模型注入了动力学灵魂.他解释了那些耀斑带并非发生在光球层,而是色球层的物理现象.磁重联产生的高能粒子流轰击稠密的色球层,受热的等离子体像烧开的水一样向上喷涌——这一过程被称为“色球蒸发”;正是这些蒸发的热等离子体填充了上方因磁重联而重构的耀斑磁环,从而形成了我们观察到的明亮高温耀斑后随环.Kopp等19通过严密的数学定量分析,证明了随着重联位置在日冕中不断升高,会持续产生更高、更宽的磁环,完美解释了耀斑后环系统的动态扩张过程.这个模型最动人之处在于它对层位的精准界定.虽然卡林顿(1859年)目睹的白光斑暗示了爆发偶尔能贯穿大气直达最底层的光球层(形成极罕见的白光耀斑),但绝大多数的耀斑带实际上是在稠密的色球层被观测到的.CSHKP模型的确立,让科学家们意识到太阳爆发不是一场杂乱无章的混乱,而是一场严格遵循特定物理规律的演化过程.这种从碎片到系统的理论跨越,正是太阳物理研究最动人的科学魅力所在.

然而,CSHKP模型主要提供了一个定性的二维拓扑图景,缺乏对爆发动力学过程的解析描述.2000年,Lin与Forbes20提出的Lin-Forbes模型填补了这一空白.该模型被视为CSHKP框架在动力学上的重要定量延伸,其核心贡献在于引入了MHD灾变理论.该模型证明,当日冕中的磁通量绳被光球层的运动推向临界高度时,系统将因失去平衡而发生突变式爆发,并定量描述了磁绳下方垂直电流片的形成与演化过程,为理解能量释放速率提供了坚实的解析基础.1971年9月,美国国家航空航天局(NASA)发射了第七颗轨道太阳天文台卫星(orbital solar observatory 7,OSO-7).1973年,Tousey等21通过该卫星搭载的白光日冕仪,首次在观测报告中向科学界展示了一种太阳系中最壮观的现象:数万亿千克的磁化等离子体脱离太阳引力束缚,化为巨大的云团冲向行星际空间,这种现象被正式命名为CME.随后,天空实验室空间站任务进一步证实,这种大尺度质量抛射才是太阳爆发中真正具有“全球性”影响的事件.尽管有了这些早期发现,但在相当长一段时间内,科学界仍普遍受“耀斑中心论”影响.直到1993年,Gosling22发表了具有里程碑意义的论文《太阳耀斑神话》,极具说服力地指出规模巨大的CME及其驱动的激波才是导致全球性地磁暴的直接诱因,完成了空间物理学的一次关键范式转移.在这一新的科学认知驱动下,对CME的定量观测需求急剧提升.1995年发射的太阳和日球层探测器(solar and heliospheric observatory,SOHO)23开启了新纪元,其搭载的大角度分光日冕仪(large angle and spectrometric coronagraph,LASCO)提供了跨越数个太阳周期的连续、高灵敏度监测数据(如图8展示了一个标准的三分量CME).LASCO的一项关键成果是系统观测到向地球方向传播的“全晕CME”,建立了CME观测与地磁暴预警的直接联系;同时,它积累的海量数据揭示了CME的发生率与能量随太阳活动周期的演化规律.进入21世纪,为了克服单点观测带来的投影效应局限,2006年发射的日地关系天文台(solar terrestrial relations observatory,STEREO)24任务利用其双子星提供了革命性的双视角观测.这种立体探测能力使得科学家首次成功重构了CME的真实三维拓扑结构(如磁绳状形态),纠正了以往投影速度的误差.此外,STEREO的日球层成像仪史无前例地追踪了CME从太阳到地球轨道的完整传播路径,直接验证了CME在行星际空间与背景太阳风相互作用的动力学过程,显著提升了空间天气预报的精度.

尽管CSHKP标准模型在20世纪60至70年代就已构筑了严密的理论框架,但它在长达近30 a的时间里一直处于“理论领先于观测”的状态.这种确证的滞后主要归因于以下物理限制.首先是空间尺度的极端落差,即磁重联发生的电流片区域物理尺度极小,而日冕的背景尺度却长达数十万千米,当时的探测器分辨率难以捕捉这种精细的电流片拓扑结构.其次是动态范围与亮度的干扰,爆发发生时,低层大气的强烈辐射往往会形成过饱和信号,掩盖了高层日冕中相对微弱的重联特征信号.三是观测波段与热力学状态的错位,这是确证该模型的最关键障碍.磁重联的核心区域等离子体被瞬间加热至107 K以上.而早期的地面观测主要集中在可见光波段(如Hα谱线,其对应的特征温度仅为104 K),在该温度范围内只能探测到爆发在低层大气留下的冷却后的特征结构.由于缺乏X射线等高温波段的高分辨率成像能力,科学家们无法直接诊断日冕中真实的重联能量释放区.

1991年日本发射了旨在研究太阳耀斑高能辐射的阳光号卫星(Yohkoh,日文意为“阳光”),其搭载的X射线望远镜为CSHKP耀斑标准模型的验证带来了真正意义上的观测证据25.1994年,Masuda 等26通过Yohkoh的硬X射线望远镜数据,在耀斑环的正上方发现了一个独立的硬X射线源,即著名的“环顶硬X射线源”(图9).这一发现具有双重重要意义,首先是它证实了耀斑的“引擎”,即最剧烈的能量释放和粒子加速过程并非在太阳表面,而是高悬于日冕中的耀斑环顶部.其次是它为CSHKP模型提供了关键性的观测支持,使该模型从一种理论假说转变为被观测实证的物理框架.该发现由此成为从观测上确认重联引擎位于环顶上方的决定性证据.这一发现深刻影响了后续的太阳探测任务(如美国的拉马第高能太阳光谱成像探测器(reuven ramaty high energy solar spectroscopic imager,RHESSI))的观测思路,推动科学家们更系统地搜寻类似现象,并深入研究重联区的详细物理过程.

在Yohkoh开启了高温诊断的窗口后,太阳物理学进入了一个多波段、多视角协同观测的黄金时代.科学家们不再满足于看到重联的“孤证”,而是试图通过一系列精密设计的空间任务,对CSHKP 模型预言的每一个物理环节进行全方位的解构与验证.这一过程不仅补全了模型中缺失的证据,更极大地深化了我们对能量释放微观过程的理解.由Lin等27领导的RHESSI任务,通过高分辨率硬X射线谱仪,对爆发过程中的非热粒子加速进行了深入探测.研究证实,磁重联不仅是加热机制,更是高效的粒子加速器.RHESSI的观测数据表明,在重联点附近,大量电子被加速至相对论速度,并顺着磁力线轰击色球层,这一结果为CSHKP模型中关于能量向下传输并产生耀斑带的图像提供了最直接的能谱证据.日本日出号卫星(Hinode,日文意为“日出”)搭载的极紫外成像光谱仪(EUV imaging spectrometer,EIS)和太阳光学望远镜(solar optical telescope,SOT),首次在极高分辨率下观测到了重联区的等离子体流场28.

科学家们通过EIS观测到了从重联点向两侧喷射的高速出流,这一特征完美契合了CSHKP模型关于重联引擎驱动等离子体双向运动的物理逻辑.此外,其对光球磁场的精密测量,也为研究爆发前磁自由能的存储(非势性演化)提供了精确的边界条件.太阳动力学天文台(solar dynamics observatory,SDO)的发射是该领域的又一里程碑29,其搭载的大气成像组件(atmospheric imaging assembly,AIA)拥有极高的时间分辨率和多个特征波段.其中,13.1 nm波段对约107 K的高温等离子体高度敏感.Chen等30-31通过该波段观测到了日冕中的热通道结构,并结合日震与磁成像仪(helioseismic and magnetic imager,HMI)的磁场观测,确证了这些结构正是CSHKP模型的核心驱动结构——磁通量绳(如图10所示).为了验证Hirayama18在CSHKP模型中提出的“色球蒸发”假说,Tian等32通过界面区成像光谱仪卫星(interface region imaging spectrograph,IRIS)33的观测证实,在耀斑带区域,物质确实以每秒数百千米的速度向上运动,并伴随着剧烈的增温,这为重联释放的能量如何通过高能粒子或热传导“填充”磁环提供了最严密的动力学证据.

虽然CSHKP标准模型构成了理解太阳爆发磁拓扑重组的物理基石,但其二维几何构型在解释爆发能量的积聚规律及关键触发过程方面仍显不足.为了阐明磁场如何从稳态演变为爆发态,科学界在近30 a间发展了多种极具代表性的三维动力学模型,其核心争论点在于爆发是由磁重联直接诱发,还是由理想MHD不稳定性驱动.这些模型旨在量化分析磁自由能在“蓄电池”状态下积聚的物理阈值,以及磁通量绳如何因失去力学平衡而发生突变式喷发.通过对磁重联和不稳定性等过程的深度解析,这些模型成功构筑了从能量积聚到灾变触发的完整物理逻辑.

2.3 复杂磁绳动力学与多阶段演化体系

以Antiochos等34提出的磁爆破模型为代表的重联驱动机制认为,太阳爆发源于一个具有多极特性的磁场结构.通过活动区顶端中性点处的磁重联,逐渐削弱并移除上方束缚磁场对核心磁结构的压制,最终导致核心区域发生爆发式上升35.与此逻辑互补的是系绳切割模型,该模型由Moore等36提出并完善,最近被Jiang等37通过高精度数值模拟进一步确证了磁重联如何作为直接起始爆发的动力学原因.该模型关注核心剪切场下方的微弱重联,认为低层大气的重联会切断限制磁通量绳升起的“绳索”,从而释放存储的磁自由能.另一类爆发模型则侧重于理想MHD不稳定性.此类理论认为磁通量绳是爆发的核心驱动结构.当磁绳内部的螺旋扭缠度超过特定的物理阈值时,会触发扭缠不稳定性38-39;而Kliem等40提出的电流环不稳定性(torus instability)则指出,若上方背景磁场随高度的衰减指数超过临界值(通常为1.5左右),磁绳将失去平衡并发生不可逆转的剧烈喷发.

在对磁绳结构的探索中,科学家们曾长期默认一个活动区上空仅由单根磁绳主导爆发.但是Liu等41发现在同一条极性反转线上,竟然垂直叠放着2层具有相同手征性(暗条磁场相对于轴向的旋转方向)的磁绳结构的颠覆性物理现象,后来这一结构被正式命名为“双层磁绳”(double-decker flux rope).这一发现完美解释了为何有些爆发表现为“部分抛射”,即上层磁绳失稳爆发形成CME,而下层磁绳却依然保持不动.Liu等41的这一开创性工作,为我们理解太阳大气的复杂拓扑结构打开了一扇新的大门.关于双层磁绳是如何形成的问题一直困扰学界.直到2024年,Shen等42才取得了重要突破,他们采用云南天文台一米新真空太阳望远镜(new vacuum solar telescope,NVST)43的高分辨率观测证据发现双层磁绳的形成并非偶然的堆积,而是在中性线两侧的相反磁极汇聚运动作用下导致的交错磁力线发生间断性磁重联逐步形成(如图11所示).这一发现不仅解释了“部分抛射”等复杂物理现象3544,更将爆发研究从单根磁绳模型拓展至复杂、多阶段的拓扑演化体系.

这一系列从二维到三维、从定性到定量的物理模型,与厘米波、可见光到硬X射线的全波段协同观测相结合,最终将太阳爆发研究打磨成了一个具有精确物理诊断支撑的动力学体系.每一颗卫星、每一位科学家的工作,都像是拼图的一角,最终共同拼凑出那幅描绘太阳爆发全过程的宏大版图.

3 太阳风与行星际环境

太阳爆发释放的巨大物质和能量并非在真空中静谧传输,而是置身于一个动态、磁化且持续流动的太阳风环境中.理解这一传播媒介,是从“观测爆发”转向“精准预报”的关键.

3.1 太阳风的起源、全球拓扑与微观结构

在20世纪50年代以前,天体物理学界普遍接受的是由悉尼·查普曼(Sydney Chapman)45提出的静态日冕模型.在该模型中,太阳大气被视为处于热静力学平衡状态的包层.由于当时认为太阳强大的引力足以束缚住其大气,日冕虽然被计算出具有极高的温度和导热性,但被认为是“囚禁”在太阳附近的静止等离子体.这一观念的盛行,反映了当时物理学界对极高温等离子体热压力与引力动态博弈认识的缺失.

1951 年,德国天文学家路德维希·比尔曼(Ludwig Biermann)46发现彗星离子尾总是指向背离太阳的方向.该现象启发了比尔曼,他预言太阳正在持续不断地向外喷射一种“质点辐射流”,其速度可能高达每秒数百千米,因为仅仅依靠太阳光压不足以解释彗星离子尾的这种强烈偏转.1958年,尤金·帕克(Eugene Parker)47完成了对是否存在太阳风从直觉到数学的飞跃.他通过流体动力学方程证明,由于日冕温度高达106 K,其产生的巨大热压力在远距离处无法被有限的星际压力抵消,必然导致等离子体发生超声速膨胀.帕克的太阳风理论在提出之初备受冷遇,直到航天时代的到来为其提供了确凿证据才得到认可.1959年苏联的“月球1号”首次探测到了流动的等离子体;1962年美国的“水手2号”在前往金星的途中进行了长达数月的监测,彻底证实了超声速太阳风的存在48,标志着太阳物理学从静态平衡向动态MHD的范式更迭.

基于日冕等离子体极高的电导率,太阳磁场被“冻结”在向外流动的太阳风中.由于太阳自转与太阳风径向运动的耦合,磁力线在行星际空间被扭曲成阿基米德螺旋线,即帕克螺旋线(如图12(a)所示).这一结构定义了行星际磁场的基本骨架,决定了高能粒子在日地间穿行的曲线路径,它自然解释了为什么太阳爆发产生的高能粒子往往沿着曲线路径到达地球,而不是沿直线的现象.

尽管早期卫星任务确证了太阳风的存在,但人类的观测还是长期受限于黄道面(地球轨道平面)附近的“二维”视野.1990年,由NASA与欧洲空间局(European Space Agency,ESA)联合发射的尤利西斯号探测器49任务,通过木星引力弹弓转向,首次实现了飞越太阳两极的壮举,彻底重塑了我们对日球层空间的认知.根据Ulysses探测器的观测数据,McComas等50系统地揭示了太阳风3D结构随11 a磁周期的演化规律(如图13所示).在太阳活动极小期,太阳风呈现出显著且清晰的双模态结构:极区受到开放磁场的支配,由大型冕洞释放出极其稳定且均匀的高速太阳风,流速通常保持在750 km/s以上;与此同时,赤道附近受冕流区复杂磁拓扑结构的影响,表现为低速(约400 km/s)且具有高度湍流特性的流体51.然而,进入太阳活动极大期后,这种整齐的二分结构彻底消失,取而代之的是一种高度复杂且无序的全球结构.此时,太阳磁场从简单的准偶极场演变为复杂的多极结构,原本位于极区的持久性大冕洞发生退缩或消失,而较小的冕洞则散布在太阳表面的各个纬度.这导致Ulysses在从赤道到两极的全纬度范围内,都能探测到高速流、中速流与低速流的频繁交替,极区太阳风也变得极具变率.此外,这一时期频繁发生的CME进一步干扰了背景太阳风,使得瞬变的高速冲击波遍布全球空间.这种从稳定的双模态向全纬度多变流态的演变,深刻地反映了太阳全球磁场在周期更迭中的重组过程50.通过对高纬度高速流的精细测量,Phillips等52揭示了太阳风在传播过程中质子温度随距离下降的速度慢于绝热膨胀的预期,这暗示了在传播媒介中存在着持续的波-粒子相互作用和局部加热.

进入20世纪90年代后期,随着SOHO、先进成分探测器卫星(advanced composition explorer,ACE)53和风卫星54等卫星的相继服役,研究重点从“宏观形态”转向了“精细物理诊断”,旨在通过等离子体的“化学指纹”反演其加速机制.Kohl等55领导的紫外日冕光谱仪(ultraviolet coronagraph spectrometer,UVCS)团队发表了轰动性的结果.他们发现日冕中的重离子(如OVI)在垂直于磁场方向的温度远高于平行方向,且比质子热得多.这一观测直接支持了由阿尔芬波回旋共振驱动的日冕加热与太阳风加速理论.通过ACE卫星上的太阳风离子成分谱仪(solar wind ion composition spectrometer,SWICS),Zurbuchen等56和Gloeckler等57建立了一套通过测量重离子电荷态(如O7+/O6+比例)来反演日冕源区电子温度的方法.他们证明了太阳风的冻结电荷态记录了其离开太阳表面时最初的热力学状态,这成为辨别到达地球的等离子体究竟是来自“静稳源区”还是“爆发源区”的关键指标.Bale等58和Kasper等59通过Wind卫星提供的高时间分辨率数据,深入探讨了太阳风中的不稳定性判据.他们揭示了离子回旋不稳定性如何限制等离子体的各向异性,从而维持了日地间这一流动媒介的动力学平衡.通过这些科学家的接力探索,太阳风不再只是Parker47笔下的理想流体,而变成了一个充满波动、湍流和非热物理过程的复杂媒介.这种媒介的平均速度在地球轨道附近维持在约450 km/s,它是所有太阳爆发能量(如CME)触达地球前的必经之路,直接决定了行星际磁场的螺旋形态.

随着探测技术从地球轨道向太阳大气深处延伸,人类对CME传播的行星际媒介的认知正经历着第二次飞跃.2018年,NASA发射了帕克太阳探测器(parker solar probe,PSP)60,其科学目标直指日冕加热与太阳风加速这两大世纪难题.随着探测器不断刷新“触碰太阳”的近点纪录,一个完全超出经典理论预期的微观结构——磁场折返(Switchbacks),成为当前研究的焦点(如图12(b)).2019年,Bale等61首次报道了PSP在近日距离(约35个太阳半径内)观测到的奇异现象:磁场方向会在极短的时间内(数秒至数分钟)发生剧烈的S形翻转,有时翻转角度甚至超过180°,随后又迅速恢复原状.这种磁场突然的剧烈转折通常伴随着等离子体径向速度的显著激增.观测进一步证实,这些折返结构具有显著的阿尔芬性,即在磁场方向发生近乎倒转的过程中,磁场总强度几乎保持恒定61-62.这种性质表明,Switchbacks是维持太阳风向外动能传输的关键载体,其携带的坡印廷通量可能解释了为何太阳风在远离日冕后仍能获得持续的加速动力63.

关于这些“磁性漩涡”的起源,科学界目前存在2种主流竞争模型.Bale等61与Drake等64提出,Switchbacks可能起源于日冕底部开放磁力线与闭合磁环之间的重联过程.这种重联将磁环内部的扭曲(螺度)释放到开放磁力线上,形成了向外传播的阿尔芬式波动结构.而Squire等65则认为,这些结构可能是太阳风在向外膨胀过程中,由于非线性阿尔芬波的演化或湍流级联自发产生的.Switchbacks的发现对理解CME传播媒介具有革命性的意义.这些结构被认为是将太阳内部能量输送到行星际空间的高效载体,可能直接参与了太阳风的加速与加热过程.传统的CME传播模型假设背景太阳风是相对平滑的流体.然而,PSP的发现证明,CME实际上是在一个充斥着大量磁场转折和动力学湍流的“粗糙”媒介中穿行.这种从“平滑流体”到“结构化背景”的模型范式转移,促使物理学家们重新评估CME前端的拖曳力效应.在这些磁场剧烈波动的区域,局地等离子体β值和波动模式的突变可能诱发次级不稳定性,进而显著改变CME激波的压缩比与高能粒子的弥散效率.这一发现也为解释行星际空间中观测到的非典型CME演化路径提供了关键的微观物理依据.

3.2 CME的行星际演化与太阳高能粒子

当CME脱离太阳引力的束缚进入行星际空间后,它不再是一个孤立的等离子体云团,而是变成了一个与背景太阳风不断进行动量与能量交换的动力学系统.CME在行星际空间的航行并非匀速运动.一次超强爆发产生的CME初始速度可超过2 000 km/s,而行星际空间的常规太阳风平均速度约为450 km/s.Vršnak等66提出,CME在行星际空间中受到的动力学阻力与它和背景太阳风之间的相对速度差的平方成正比.这意味着高速CME的减速和慢速CME的加速.例如,1859年卡林顿事件3中初始速度极快的CME,会在航行中受到太阳风的强烈阻碍;而低于太阳风速的抛射物则会被太阳风“推着”前进,从而得到加速.这种CME和太阳风博弈的后果是导致大部分CME在到达地球轨道时,其速度会趋向于背景太阳风的速度67.

在CME横扫行星际空间的过程中,其前方激波加速产生的太阳高能粒子事件是威胁航天器安全和深空探测任务的最直接因素.在现代空间物理学中,根据加速位置和物理特征的不同,太阳高能粒子事件被划分为脉冲型和渐进型两大类(如图14所示),这对应了2种截然不同的物理过程.脉冲型太阳高能粒子事件起源于耀斑源区的磁重联加速.在爆发的初始阶段,能量释放的引擎位于日冕中的磁重联区.根据CSHKP模型,磁力线在电流片中的重联会产生强大的感生电场和随机湍流.Miller等68指出,在这种极端环境中,粒子通过随机加速或直接电场加速被推至极高能状态.由Lin等27领导的RHESSI卫星任务,通过硬X射线谱学探测,定量化了非热电子在耀斑环顶的加速过程,证实了耀斑重联是高效的粒子加速器.这类事件通常富含3He和重离子,虽空间覆盖范围相对局促,但能量密度极高.渐进型太阳高能粒子事件通常起源于行星际激波的持续加速.当高速CME以超过局部声速和阿尔芬波速的速度(通常初始速度>2 000 km/s)在太阳风中穿行时,其前方会激发巨大的行星际激波.Reames69在其奠基性工作中提出,CME驱动的激波是行星际空间中最主要的“运动加速器”.粒子在激波前缘通过弥散激波加速机制(即一阶费米加速),在激波前后的磁场不均匀区间反复反弹,从而像被不断抽打的乒乓球一样获取能量.与局域的耀斑磁重联加速不同,这种机制发生在跨越数个天文单位的广阔空间内,可持续数天之久.这也是为什么Gosling22在《太阳耀斑神话》一文中强调,对地球空间天气产生最广泛、最持久威胁的往往是这些横扫行星际空间的激波.

在实际的灾害性爆发中,这并非“二选一”的关系,而是一场能量的接力.耀斑磁重联可能首先提供了高能的“种子粒子”,这些粒子随后被不断扩张的CME激波捕获并进行“二次加速”.这种协同效应解释了为何在特大空间天气事件中,我们往往能探测到能量谱极其深厚、成分极其复杂的高能粒子流.这种对加速机制的精细解构,使得我们能够通过卫星监测到的粒子成分和能谱特征,反演其在行星际空间中的传播路径和加速效率.承袭Tousey等21发现CME的先驱工作以及Gosling22对爆发物理范式的修正,深入解析全日球层的高能粒子加速环境,已成为提升空间天气预报精度及构建现代文明技术系统防护体系的关键科学前提.

当CME离开太阳并跨越1.5亿千米的行星际空间抵达地球轨道附近时,其核心部分的磁绳结构由于外部太阳风环境压力的骤降会发生剧烈的自相似膨胀.这种膨胀使得在日冕中仅有数万千米的磁绳,到了地球轨道附近时已演化为直径可达0.25 AU(约3 700万千米)的巨大磁云.磁云在物理本质上被认为是一根巨大的、两端仍可能连接在太阳表面的螺旋形磁通量绳.1981年,Burlaga等71通过对局地探测数据的系统分析,确立了识别磁云的三大核心判据:强磁场特征(磁场强度明显高于背景太阳风的平均水平)、磁场矢量的连续转动(磁场方向在数小时至数十小时的时间跨度内发生大尺度且平滑的旋转,这揭示了其内部螺旋状的磁拓扑本质)和热力学异常(等离子体温度显著低于具有相同速度的常规太阳风,表现为极小的等离子体β值(β≪1),即磁压远大于热压力).为了定量描述磁云内部的磁场分布,科学家们引入了无力场模型.最经典的物理描述是将磁云近似为恒定α的无力场圆柱体,其磁场分量满足× B =αB,在圆柱坐标系下可以用贝塞尔函数表示.Lepping等72进一步发展了基于最小二乘法的拟合技术,通过单颗卫星穿过磁云的观测轨迹,反演磁云的轴线取向、碰撞参数以及磁通量.这一成果使得科学家们能够从局部的点观测还原出巨大的三维磁绳构型.通过对数个太阳周期内磁云事件的统计研究,科学家们揭示了磁云在地球轨道处的典型状态,即一个成熟磁云的平均直径为0.25 AU(约3 700万千米),这反映了其在传播过程中经历了剧烈的自相似膨胀,其中心场强通常在10~30 nT之间,是背景太阳风的2~5倍,磁云轴线的方向呈现出与日冕源区长轴方向的相关性.这为建立“太阳源区-行星际响应”的耦合预报提供了物理依据.

磁云之所以在空间天气预报中占据核心地位,是因为其内部磁场分量的空间分布直接决定了对地球的影响量级(图15).当磁云携带极性向南的磁场分量撞击地球磁层时,会与极性向北的地球磁场发生强烈的磁重联.这种拓扑耦合开启了太阳风能量进入地球空间的大门,是诱发剧烈地磁暴的先决条件.此外,磁云前方由激波压缩形成的湍流壳区域往往伴随着剧烈的磁场波动,其与磁云主体的接力撞击会显著放大地磁扰动的持续时间与深度.对于卡林顿事件及魁北克事件的复盘研究均表明,长时间且高强度的南向磁场是导致全球电磁灾变的关键物理参量,这进一步凸显了对CME内部磁通量绳结构进行精细建模的紧迫性.

4 灾害性空间天气的近地响应

4.1 近地空间能量耦合机制与极光现象

地球并非赤裸地暴露在行星际空间中,而是包裹在由磁场与大气层构成的多层“铠甲”之内74.这种复杂的防御体系首先表现为地球磁层,即由地球内部磁场向空间延伸形成的巨大磁性屏障.作为抵御太阳风物质与能量注入的第一道关口,磁层如同一个不对称的“磁泡”,将绝大部分太阳等离子体偏转阻挡在数万千米之外,有效地屏蔽了太阳风暴对地表生物圈的直接冲击.紧贴磁层屏障之内的是厚度跨度巨大的大气层,其中对空间天气响应最剧烈的是热层.热层位于海平面以上80~600 km的高度,是包括星链在内的绝大多数低轨卫星运行的主要空间.虽然该层大气极其稀薄,但其物理状态极不稳定,对太阳爆发产生的极紫外线辐射及能量注入引发的焦耳加热效应表现出极强的敏感性75.当日地能量耦合发生时,热层大气的温度与密度会迅速攀升,产生显著的径向膨胀.嵌套在热层之内的则是电离层,这是一个由高层大气分子在太阳短波辐射作用下电离产生的带电粒子层.电离层不仅是远距离无线电通信的重要反射层,更是太阳爆发产生的高能粒子流与地磁场相互作用的微观主战场.当太阳风暴扰动发生时,电离层中的电子密度分布会变得极不均匀,从而引发信号闪烁效应,对全球卫星导航系统的精度构成严重威胁.这三大圈层并非孤立存在,而是构成了一个紧密耦合的非线性动力学系统,共同决定了地球对灾害空间天气的整体响应水平.

地球的天然屏障在极端空间天气事件中如何发生动态失效,即能量是如何穿透磁层进入地球系统的是科学界最为关心的问题.1958年美国发射了其第一颗人造地球卫星──探险者1号卫星(Explorer 1),Van Allen等76对其数据分析,确证了地球磁场通过范艾伦辐射带能够像“磁瓶”一样捕获并囚禁来自宇宙的高能带电粒子.这一发现不仅界定了磁层内部的高能粒子分布规律,更让科学家意识到,地球磁层并非一个完全封闭的壳层,而是一个能够与外界进行能量交换的动态动力学系统.直到1961年,Dungey77提出了磁层屏障被撕开的物理机制,即著名的邓吉循环.其核心逻辑在于磁重联过程在磁层顶的发生,即当携带太阳风能量的行星际磁场呈现南向极性时,它会与地球指向北向的磁力线在日侧磁层顶发生磁场重联.这一过程就像拉开了磁层防御屏障的拉链,使得太阳风的等离子体和能量能够顺着重联后的磁力线大规模注入地球空间.这种拓扑连接的建立是诱发特大地磁暴的根本物理开关,它决定了太阳风暴对地球影响的耦合效率.然而,对于驱动这一循环的元凶,科学界曾经历过长期的认知错位.直到1993年,Gosling22在其发表的《太阳耀斑神话》论文中才正式纠正了耀斑驱动地磁暴的传统观念.Gosling通过严密的逻辑论证指出,导致全球性地磁暴和强烈空间天气灾变的直接诱因是规模巨大的CME及其驱动的激波,而非局部的耀斑增亮.这一范式更迭将空间天气预报的物理逻辑从关注局部的辐射增强彻底转向了对抛射物的行星际传输及磁层耦合效率的定量追踪.至此,从源区的CME抛射、行星际空间的激波演化到地球磁层的重联开启,一条完整的灾害空间天气物理因果链得以确立.

极光在本质上是太阳爆发能量在地球磁层内发生动力学转换,并最终在高层大气中产生的光学响应.当太阳风暴的能量注入磁层后,磁层尾部的带电粒子受到挤压,沿着地球磁力线向高纬度极区俯冲(粒子沉降).在100~300 km的高空,这些高能粒子撞击大气中的氧原子和氮原子,使其发生电离或能级跃迁.当这些原子由激发态回归基态时,会释放出特定波长的光线:氧原子产生最常见的绿色(557.7 nm)与红色(630.0 nm)极光,而氮原子则贡献了紫色与蓝色边缘.通常情况下,极光仅局限于高纬度的极光带区域,但在极端太阳风暴期间,极光会发生显著地向赤道方向扩张现象.1859年的卡林顿事件3便是低纬度极光的典型代表,当时的极光蔓延至古巴、夏威夷甚至赤道附近的巴拿马,其亮度足以让人们在午夜阅读报纸.这种血色天空的物理意义在于,它预示着地球磁层遭受了极端的压缩与变形,使得高能粒子能够穿透至常规磁场禁区.2024年5月,受第25太阳周极大期超强地磁暴(G5级)影响,北京、新疆等中低纬度地区均罕见地观测到了绚丽的红色极光.数据显示,此次风暴的扰动地磁指数(disturbance storm time index,Dst)峰值突破了-400 nT,是自2003年“万圣节风暴”以来最强的空间天气事件.这次现代观测不仅印证了极端地磁扰动对极光带的显著扩张作用,也再次警示了现代技术社会在极端空间天气面前的脆弱性.

中国古代天文学家留下了世界上最详尽、最连续的这类异象记录,在《汉书·五行志》及后世文献中,频繁出现的“赤气”记载被现代科学确证为极低纬度极光的历史影像.这些珍贵的古代“赤气”记录与“黑子”观测相结合,展现了超越时代的科学价值.它们不仅填补了如蒙德极小期(1645—1715年)等关键历史阶段的探测数据空白,还帮助现代物理学家重建了长达数千年的太阳活动周期模型.通过将古代文献中的视觉描述与现代磁层动力学理论进行交叉印证,科学家得以重构历史上超级爆发事件的能量能级,为我们理解空间天气极端边界条件提供了不可替代的数据基石.这种从历史“文本”到物理“参量”的跨时空对话,正是太阳物理学作为一门古老而又充满活力学科的独特魅力所在.当太阳爆发释放的能量最终通过各种物理途径耦合至地球系统时,其影响已不再仅仅局限于高空的极光奇观,而是演变为对现代文明技术基石的现实威胁.随着人类社会进入高度依赖卫星互联网与大型跨区域电网的时代,对空间天气的冲击已从早期的电报干扰演变为波及航天、能源、通信及导航等多重系统的复合型灾害.

4.2 现代基础设施的空间灾害影响

太阳爆发产生的极紫外线辐射及能量注入引发的焦耳加热效应表现出极强的敏感性.2022年2月,SpaceX公司星链卫星的批量坠毁事件,向世人展示了中高层大气对太阳爆发巨大能量注入的剧烈响应.地磁暴能量通过极区电流注入,以焦耳加热的形式使热层大气迅速升温.受热膨胀的大气导致卫星轨道处的大气密度激增,星链卫星在低高度遭受了较常态高出50%以上的大气阻力.阻力的剧增使得40颗处于轨道部署初期的卫星因无法维持轨道速度而进入稠密大气层烧毁.这一事件证明,即使在中等强度的爆发下,对热层环境的预报偏差也会导致巨大的航天资产损失.

与星链事件中由于大气阻力导致的轨道失稳不同,许多通信、导航及科学卫星运行在更高的轨道,它们面临的是太阳高能粒子流对卫星载荷硬件的直接侵蚀.太阳爆发释放的太阳高能粒子中包含大量接近光速的质子和重离子.当这些极高能量的粒子穿透卫星屏蔽罩撞击半导体芯片时,会电离芯片内部的硅原子,产生额外的电荷.这会导致电子设备出现“单粒子翻转”,即存储器中的“0”变成“1”,导致指令错误、计算机死机或姿态失控.在极端情况下,粒子撞击引发的短路会烧毁核心电路(单粒子锁定),造成卫星永久性报废.2003年10月末发生的“万圣节风暴”事件导致全球超过30颗卫星出现异常或故障.日本的先进地球观测卫星2号(advanced earth observing satellite 2,ADEOS-2)在风暴中因太阳能电池板遭受高能粒子轰击导致电力系统彻底瘫痪,最终宣告失踪.除了永久损毁,大量卫星不得不通过进入安全模式来躲避粒子流,导致全球范围内的卫星通信、气象预报和导航服务在数日内陷入半停滞状态.在2024年5月的G5级特大地磁暴中,虽然得益于预警机制的提升,卫星运营商提前采取了关机保护或姿态规避措施,但仍有大量低轨卫星出现了显著的轨道精度下降和传感器读数异常.空间天气的威胁正加速向大气层内渗透.2025年11月,空客与欧盟航空安全局因太阳辐射风险宣布全球约6 000架A320系列飞机需停飞维修.调查确证,2025年10月末的强太阳爆发引发了升降舵副翼计算机出现单粒子翻转,导致关键飞行数据损坏并诱发飞控系统出现非指令性动作.这一空客史上规模巨大的技术行动再次证明,随着电子元器件集成度的提升,现代航空资产对空间天气的敏感性正不降反增,空间天气已成为现代航天资产安全的最不确定变量.

太阳爆发释放的极端辐射和高能粒子会剧烈扰动电离层,破坏其原本平滑的电子密度分布,产生大量尺度不一的等离子体“气泡”或不均匀体.这些结构如同在电离层中嵌入了无数细碎且快速移动的透镜,导致信号通过时的折射率发生剧烈跳变.这种现象被称为电离层闪烁.当导航卫星信号穿过这些“毛玻璃”般的带电粒子层时,信号的振幅和相位会发生随机且高频的剧烈波动,导致接收机难以稳定解码.2024年5月发生的G5级强地磁暴,集中体现了这种微观扰动对全球卫星导航系统的破坏力.在现代社会,厘米级的高精度定位(如RTK技术)已深度嵌入生产环节,使得电离层的微观波动具备了宏观的经济破坏力.在此次G5级事件中,电离层闪烁导致全球范围内的高精度定位出现显著偏差甚至中断.受影响最严重的领域包括精准农业(如自动驾驶拖拉机因失去定位锁定而被迫停止作业)、远洋航行以及民航飞行.这些案例深刻警示,在万物互联的精准定位时代,空间天气已成为保障关键基础设施运行必须考量的核心变量.

随着人类航天活动从近地轨道向月球及火星深空探测迈进,太阳爆发产生的高能粒子流已成为威胁航天员生命安全的首要环境因素.这种威胁不再局限于技术层面,而是直接作用于生物有机体的微观结构.太阳高能粒子中包含大量极具穿透力的质子和重离子,当这些亚原子粒子以接近光速撞击人体时,会通过电离作用直接切断生物大分子的化学键,导致DNA双链断裂.在极强爆发事件(如类似卡林顿级别的事件)中,航天员若在舱外执行任务且缺乏足够屏蔽,短时间内接受的大剂量辐射会导致急性放射病,表现为造血功能障碍、免疫系统崩溃甚至危及生命78.即使是在舱内受到一定屏蔽的情况下,长期暴露于高背景辐射环境下也会显著增加白内障、心血管疾病以及各类癌症的终身患病风险.粒子在穿透人体细胞过程中会电离水分子,产生大量活性氧自由基,进而引发广泛的细胞损伤和代谢紊乱79.

空间天气灾害不再仅仅是科学观测中的曲线波动,而是直接关系到全球经济安全的“灰犀牛”事件.通过对历史灾难的复盘与模型预测,科学家与经济学家们已能够定量化地勾勒出空间风暴的经济破坏力.针对类似1859年卡林顿级别的超级太阳风暴,美国国家科学院的经典报告指出,若该事件发生在现代,仅对美国造成的直接经济损失就可能高达1万亿~2万亿美元,且由于关键变压器损毁导致的电力中断,其基础设施的恢复期可能长达4~10 a.英国劳合社的研究预测,此类事件对北美电力设施造成的潜在经济风险在0.6万亿~2.6万亿美元之间.2022年星链卫星的批量坠毁是空间天气冲击“新兴太空经济”的明证.该事件不仅导致了数千万美元的直接硬件损失,更引发了对商业航天轨道部署成本上升的深层担忧.地磁感应电流对变压器核心设备的累积性热损伤,虽然未必每次都导致大停电,但会显著缩短电力设施的服役寿命,产生高昂的隐性维护与重置成本.空间天气灾害已表现出从近地空间向地面基础设施多级联动的破坏特征.无论是热层膨胀对低轨卫星产生的轨道阻力,高能粒子对精密电子元件与航天员生命的微观侵蚀,还是地磁感应电流对地面大规模电网的宏观冲击,其实质都是太阳爆发能量在地球系统内的层级耗散与转化.现代技术文明与空间物理环境已高度耦合,任何单一环节的扰动都可能通过因果链条放大为数万亿美元级别的经济风险.面对这种系统性的脆弱性,未来的空间天气研究不能再局限于单一事件的经验统计,而必须转向基于“源头-传播-响应”全链条耦合的物理逻辑.

太阳爆发引发的连锁反应揭示了现代文明在空间灾害面前的系统性脆弱.这一系列从空间到地面的连锁反应,已使空间天气成为威胁现代社会运行安全的核心风险.鉴于现代技术与日地环境的深度耦合,研究范式必须从孤立现象转向对“源区爆发-行星际演化-地球响应”全链条过程的系统解构.因此,实现从经验统计向第一性原理驱动的跨越,构建全过程高精度物理模型,已成为保障航天资产安全与人类社会平稳运行的战略基石.

4.3 空间天气预报模型与技术瓶颈

空间天气预报模型是连接物理基础研究与现代文明防护的关键纽带.随着人类对日地物理全链条认知深化,业务化模型已历经从“经验统计”到“数值动力学”,再到“链式人工智能”的3代跨越.在空间天气预报业务化初期,预报主要依赖于基于历史数据拟合的半经验模型.美国海军研究实验室的Picone等80于2002年发布了美国海军研究实验室大气模型(naval research laboratory mass spectrometer incoherent scatter radar extended model-2000,NRLMSISE-00).作为评估热层大气密度的行业标准,它通过统计数十年间卫星轨道阻力与太阳活动指数(如F10.7,即来自太阳、波长为10.7 cm的射电辐射通量)的关联,为低轨飞行器维持提供了高效工具.然而,该模型本质上是对静态历史规律的平滑,由于缺乏动力学约束,无法刻画极端爆发期间的焦耳加热过程.在2022年星链卫星坠毁事件中,该模型未能捕捉到大气密度超50%的瞬间激增,暴露了经验模型在灾害态下的致命缺陷9.

随着MHD算法的突破,空间天气预报进入了基于第一性原理的数值时代.由Odstrcil团队81为NASA和NOAA开发的ENLIL行星际传播模型(ENLIL),是目前全球应用最广的业务化模型之一.它通过求解三维MHD方程,预测CME抵达地球的时间,平均误差为6~12 h.其主要瓶颈在于将CME简化为缺乏内部磁场拓扑的等离子体团,导致其对诱发地磁暴的核心参量——南向磁场的预测精度长期难以突破.中国科学院国家空间科学中心冯学尚团队82自主研发的太阳-行星际-地球耦合系统(solar-interplanetary-CME-earth system,SIP-CES),实现了从太阳日冕、行星际空间到近地环境的一体化数值模拟.该系统采用了先进的COIN-TVD数值格式,在捕捉CME非线性演化及激波结构方面具有显著优势.作为中国自主数值预报的支柱,它显著提升了对特大风暴的自主响应能力,但在多源数据实时同化方面仍有提升空间.

针对极端事件中热层预报失灵的问题,美国NOAA的SWPC团队83推出了全大气-电离层耦合模型(whole atmosphere model-ionosphere plasmasphere electrodynamics,WAM-IPE).该模型通过联立大气动力学与电离层电动力学方程,实现了全大气层与电离层的实时物理耦合.在2022年星链事件的后期复盘中,WAM-IPE准确捕捉到了焦耳加热引发的密度跃迁,表现出极强的物理鲁棒性84.同期,由比利时鲁汶大学Pomoell与Poedts团队85研发的日球层演化模型(European heliospheric FORecasting information asset,EUHFORIA)也进入业务化,通过优化日冕内边界条件的物理处理,提升了对太阳风流结构的重构精度.这些物理耦合模型虽然精度高,但面临算力开销巨大且对初始观测边界极其敏感的问题.

面对实时性与物理泛化能力之间的张力,以“数值+智能”为核心的新范式正在形成.2025年,国家卫星气象中心王劲松团队联合南昌大学、华为等机构发布“风宇”链式大模型.该模型面向全链式空间天气预报,构建了太阳风-磁层-电离层的链式训练框架,实现了多区域信息的联合学习与动态交互.在业务运行中,其对全球电离层总电子含量的预报误差控制在10%以内,展现了远超传统数值模型的时效性优势.尽管其在极端罕见样本上的物理可解释性仍是当前争议的焦点,但其在“秒级预报”上的突破,为中国应对突发性空间风暴提供了前所未有的反应速度.

尽管空间天气预报模型架构日趋成熟,但预报精度仍面临2个悬而未决的瓶颈:目前所有业务化模型对导致地磁暴的决定性参量——南向磁场的极性与持续时间,依然缺乏精确的定量预判能力.模型输出的质量受限于输入的源区数据.由于长期缺乏对日冕弱磁场的直接定量测量,模型初始场(如磁非势性的积聚程度)往往依赖于外推推算,这成为制约物理模型精度的致命弱点.

5 总结与展望

人类对太阳爆发的认知经历了从盲人摸象到全景解构的跨越,这一进步主要体现在观测维度的拓展、核心机制的实证以及耦合链条的厘清3个层面.早期的太阳物理研究长期受限于地面可见光波段,随着空间时代的到来,Yohkoh、SOHO、STEREO及SDO等卫星的接力观测,彻底打开了X射线与极紫外窗口,使我们得以直视日冕中106 K高温等离子体的真实形态.STEREO双星任务的成功部署,更是让人类首次获得了CME的侧视视角,修正了单点观测带来的投影效应误差,使得科学家们能够重构出CME在行星际空间传播的真实三维拓扑结构.这种立体观测能力的建立,直接终结了耀斑中心论,确立了以CME及其驱动激波为核心的空间天气物理范式.

磁重联理论作为能量释放的终极引擎,在经历了约50 a的理论推演后,终于在观测中找到了确凿证据.通过Yohkoh发现的环顶硬X射线源、RHESSI测得的非热电子能谱以及Hinode捕捉到的重联区高速出流,共同拼凑出了磁能瞬间释放的微观物理图像.更为关键的是,长期作为理论构建物的磁通量绳,在高温波段观测中被直接证实.特别是近年来关于双层磁绳的发现,揭示了同一极性反转线上可共存2个垂直叠放的磁绳,这一发现完美解释了部分爆发等复杂现象,证明了太阳爆发是一个涉及多阶段磁拓扑重组的复杂系统演化过程,而非单一结构的简单抛射.我们已基本厘清了从太阳源区爆发、行星际激波传播到地球磁层响应的能量传输链条.PSP发现的Switchbacks现象,修正了我们对太阳风背景流场的平滑假设,揭示了行星际介质高度湍流的本质.在地球端,通过对星链卫星损毁等事件的复盘,我们深刻认识到了热层大气对焦耳加热的非线性响应特征,以及电离层不均匀体对现代高精度导航系统的致命威胁.这些进步使得空间天气预报从纯粹的黑子数统计,迈向了基于MHD方程组的物理数值预报时代.

尽管标准模型已初具成效,但在面对精准防灾减灾的现实需求时,当前的科学认知仍存在显著的断层,核心瓶颈集中在爆发触发判据的模糊性与关键参数预测的缺失.首要难题是太阳爆发触发机制的非确定性.尽管确认了磁绳是爆发主体,但究竟是哪种物理过程打破了其力学平衡,学界仍存在理想MHD不稳定性与非理想磁重联的激烈争论.是电流环面不稳定性导致的失稳?还是磁爆破模型描述的上方束缚场移除?抑或磁缰截断引发的底部重联?目前的观测手段很难在复杂的活动区磁场中分辨出这些机制的细微前兆.

日冕加热与太阳风加速这两大世纪难题的本质,直接决定了爆发源区的背景热力学参数与行星际流场的动力学背景.这些基础物理问题的悬而未决,不仅制约了对爆发能量分配的理解,也使得我们难以准确评估抛射物在复杂、湍流的太阳风背景中的演化行为.最致命的预测瓶颈在于磁云南向磁场的不可知性.所有地磁暴预警模型都确认,CME 携带的南向磁场分量是决定地磁暴强度的决定性因子.然而,目前人类对日冕磁场长期处于数据盲区,缺乏直接的高精度矢量测量手段.现有的模型依赖光球磁场外推,无法捕捉CME在爆发过程中经历的复杂旋转与扭曲.更严重的是,CME在1.5亿千米的行星际旅行中,其磁云结构会受到背景太阳风的侵蚀与变形,导致到达地球轨道附近时的磁场取向往往与源区大相径庭.预报员往往只能在 CME撞击地球前几十分钟才能确知其极性,这对于电网和卫星运营商而言,预警窗口过于短促,无法满足战术级防御需求.

从太阳到地球的跨圈层耦合中的非线性响应仍是黑箱.2022年星链事件暴露了物理模型在处理极端能量注入时的短板.现有的热层密度模型在应对脉冲式焦耳加热时,往往低估大气的膨胀速度与幅度.同时,CME驱动激波如何加速太阳高能粒子的细节机制,以及这些粒子在湍流行星际磁场中的扩散路径,仍难以用单一的扩散张量理论完美解释,导致对辐射剂量的预报存在较大误差.

面对上述挑战,未来的空间天气研究正处于技术手段与方法论双重革新的前夜.我们将通过构建全方位的立体观测网和基于数据驱动的数字孪生系统,彻底改变对日地空间的感知与预测能力.未来的太阳探测将打破地日连线的束缚,构建覆盖拉格朗日L1、L5点、极轨以及全行星际空间的立体监测网,实现对太阳活动的全时空、全要素感知.欧洲航天局的守望者任务86和中国规划中的“羲和二号”计划87将部署于日地L5点,极大延长预警期(4~5 d),并配合L1点探测器通过双视角三角测量彻底解决速度投影误差.在此基础上,中国未来的环日全景探测计划88将通过在地球轨道上等间距布置多颗卫星,实现对太阳360°全景观测;而太阳抵近探测计划(solar close observations and proximity experiments,SCOPE)89则将突破抵近太阳探测的技术极限,通过进入近日轨道,在极近距离下解析太阳风加速与日冕加热的微观物理过程.

与此同时,NASA的多缝太阳探测器(multi-slit solar explorer,MUSE)任务90将引入突破性的多狭缝光谱成像技术,以极高时空分辨率捕捉爆发前的细微动力学变化;结合日本的Solar-C(extreme ultraviolet high-throughput spectroscopic telescope,EUVST)任务91,我们将首次实现从色球层到日冕层的无缝温度覆盖(104~107 ℃),解析爆发源区的热力学边界条件.中国极轨探测计划(solar polar-orbit observatory,SPO)92将首次从太阳极区俯视,揭示高纬度高速太阳风的起源及全球磁场的翻转规律,补全日球层三维物理图像的最后一块拼图.

随着观测数据的海量增长,太阳爆发活动和空间天气预报模式的研究将从单一物理模拟向日地全景数字孪生演进.以“风宇”为代表的链式预报大模型将成为核心引擎,实现物理与人工智能的深度融合.未来的数字孪生系统将通过深度学习加速MHD方程求解,实时同化来自L1、L5及地面的多源异构数据.人工智能不仅能大幅提升计算速度,还能通过挖掘数据中的非线性关联,尝试建立从光球磁图直接映射到行星际南向磁场分量的端到端预测模型,突破传统物理建模的参数化瓶颈.数字孪生系统将具备虚拟实验能力.决策者可以在系统中进行反事实推演,或测试不同卫星变轨策略的避险效果.这种能力的建立,将使太阳爆发活动和空间天气的研究从科学探索升华为保障人类技术文明安全运行的战略基石.

综上所述,通过全球立体监测网的部署与数字孪生技术的应用,我们有望在未来攻克南向磁场预测等核心难题,建立起一套能与地面气象预报相媲美的高精度空间天气服务体系,为人类走向深空和守护地球家园提供坚实的科学屏障.

参考文献

[1]

Stephenson F RWolfendale A W. Secular solar and geomagnetic variations in the last 10 000 years[M]. Dordrecht: Springer Netherlands,1988.

[2]

Usoskin I GArlt RAsvestari Eet al. The Maunder minimum (1645—1715) was indeed a grand minimum: a reassessment of multiple datasets[J]. Astronomy & Astrophysics2015581:A95.

[3]

Carrington R C. Description of a singular appearance seen in the Sun on September 1, 1859[J]. Monthly Notices of the Royal Astronomical Society185920(1):13-15.

[4]

Cliver E WKeer N C. Richard Christopher carrington: briefly among the great scientists of his time[J]. Solar Physics2012280(1):1-31.

[5]

Boteler D H. The super storms of August/September 1859 and their effects on the telegraph system[J]. Advances in Space Research200638(2):159-172.

[6]

Cliver E WDietrich W F. The 1859 space weather event revisited: limits of extreme activity[J]. Journal of Space Weather and Space Climate20133:A31.

[7]

Bolduc L. GIC observations and studies in the Hydro-Québec power system[J]. Journal of Atmospheric and Solar-Terrestrial Physics200264(16):1793-1802.

[8]

Gopalswamy NYashiro SLiu Yet al. Coronal mass ejections and other extreme characteristics of the 2003 October-November solar eruptions[J]. Journal of Geophysical Research: Space Physics2005110(A9):2004JA010958.

[9]

Dang TLi X LLuo B Xet al. Unveiling the space weather during the starlink satellites destruction event on 4 February 2022[J]. Space Weather202220(8):e2022SW003152.

[10]

Hale G E. On the probable existence of a magnetic field in Sun-spots[J]. The Astrophysical Journal190828:315.

[11]

Hale G EEllerman FNicholson S Bet al. The magnetic polarity of Sun-spots[J]. The Astrophysical Journal191949:153.

[12]

Hale G ENicholson S B. The law of Sun-spot polarity[J]. The Astrophysical Journal192562:270.

[13]

Petrie G J D. Solar magnetism in the polar regions[J]. Living Reviews in Solar Physics201512(1):5.

[14]

Dikpati MGilman P A. Global solar dynamo models: simulations and predictions of cyclic photospheric fields and long-term non-reversing interior fields[J]. New Journal of Physics20079(8):297.

[15]

Christe SKrucker SGlesener Let al. Exploring impulsive solar magnetic energy release and particle acceleration with focused hard X-ray imaging spectroscopy[EB/OL]. [2025-11-08]2017arXiv:1701.00792.

[16]

Carmichael H. A Process for Flares[G]//Hess W N.Washington: NASA Special Publication,1964,50:451.

[17]

Sturrock P A. Model of the high-energy phase of solar flares[J]. Nature1966211(5050):695-697.

[18]

Hirayama T. Theoretical model of flares and prominences[J]. Solar Physics197434(2):323-338.

[19]

Kopp R APneuman G W. Magnetic reconnection in the Corona and the loop prominence phenomenon[J]. Solar Physics197650(1):85-98.

[20]

Lin JForbes T G. Effects of reconnection on the coronal mass ejection process[J]. Journal of Geophysical Research: Space Physics2000105(A2):2375-2392.

[21]

Tousey RBartoe J D FBohlin J Det al. A preliminary study of the Extreme Ultraviolet spectroheliograms from Skylab[J]. Solar Physics197333(2):265-280.

[22]

Gosling J T. The solar flare myth[J]. Journal of Geophysical Research: Space Physics199398(A11):18937-18949.

[23]

Domingo VFleck BPoland A I. The SOHO mission: an overview[J]. Solar Physics1995162(1):1-37.

[24]

Kaiser M LKucera T ADavila J Met al. The STEREO mission: an introduction[M]//The STEREO Mission.New York: Springer,2008:5-16.

[25]

Ogawara YTakano TKato Tet al. The SOLAR-a mission: an overview[M]//The Yohkoh (Solar-A) Mission.Dordrecht: Springer Netherlands,1991:1-16.

[26]

Masuda SKosugi THara Het al. A loop-top hard X-ray source in a compact solar flare as evidence for magnetic reconnection[J]. Nature1994371(6497):495-497.

[27]

Lin R PDennis B RHurford G Fet al. The Reuven Ramaty High-Energy Solar Spectroscopic Imager (RHESSI)[J].Solar Physics2002210(1):3-32.

[28]

Kosugi TMatsuzaki KSakao Tet al. The hinode (solar-B) mission: an overview[J]. Solar Physics2007243(1):3-17.

[29]

Lemen J RTitle A MAkin D Jet al. The atmospheric imaging assembly (AIA) on the solar dynamics observatory (SDO)[J]. Solar Physics2012275(1):17-40.

[30]

Cheng XZhang JLiu Yet al. Observing flux rope formation during the impulsive phase of a solar eruption[J]. The Astrophysical Journal Letters2011732(2):L25.

[31]

Zhang JCheng XDing M D. Observation of an evolving magnetic flux rope before and during a solar eruption[J]. Nature Communications20123:747.

[32]

Tian HYoung P RReeves K Ket al. Temporal evolution of chromospheric evaporation: case studies of the m1.1 flare on 2014 September 6 and x1.6 flare on 2014 September 10[J]. The Astrophysical Journal2015811(2):139.

[33]

De Pontieu BTitle A MLemen J Ret al. The interface region imaging spectrograph (IRIS)[J]. Solar Physics2014289(7):2733-2779.

[34]

Antiochos S KDeVore C RKlimchuk J A. A model for solar coronal mass ejections[J]. The Astrophysical Journal1999510(1):485-493.

[35]

Shen Y DLiu YSu J T. Sympathetic partial and full filament eruptions observed in one solar breakout event[J]. The Astrophysical Journal2012750(1):12.

[36]

Moore R LSterling A CHudson H Set al. Onset of the magnetic explosion in solar flares and coronal mass ejections[J]. The Astrophysical Journal2001552(2):833-848.

[37]

Jiang C WFeng X SLiu Ret al. A fundamental mechanism of solar eruption initiation[J]. Nature Astronomy20215(11):1126-1138.

[38]

Ji H SWang H MSchmahl E Jet al. Observations of the failed eruption of a filament[J]. The Astrophysical Journal2003595(2):L135-L138.

[39]

Török TKliem B. Confined and ejective eruptions of kink-unstable flux ropes[J]. The Astrophysical Journal2005630(1):L97-L100.

[40]

Kliem BTörök T. Torus instability[J]. Physical Review Letters200696(25):255002.

[41]

Liu RKliem BTörök Tet al. Slow rise and partial eruption of a double-decker filament. i. observations and interpretation[J]. The Astrophysical Journal2012756(1):59.

[42]

Shen Y DLiu D XYao S Ret al. Double-decker pair of flux ropes formed by two successive tether-cutting eruptions[J]. The Astrophysical Journal2024964(2):125.

[43]

Liu ZXu JGu B Zet al. New vacuum solar telescope and observations with high resolution[J]. Research in Astronomy and Astrophysics201414(6):705-718.

[44]

Yao S RShen Y DZhou C Ret al. Formation and eruption of a hot channel magnetic flux rope in a nested double null magnetic system[J]. The Astrophysical Journal Letters2024975(1):L5.

[45]

Chapman SZirin H. Notes on the solar Corona and the terrestrial ionosphere[J]. Smithsonian Contributions to Astrophysics19572(1):1-14.

[46]

Biermann L. Kometenschweife und solare korpuskularstrahlung[J]. Zeitschrift für Astrophysik195129:274.

[47]

Parker E. Dynamics of the interplanetary gas and magnetic fields[J]. The Astrophysical Journal1958128:664.

[48]

Neugebauer MSnyder C W. Mariner 2 observations of the solar wind: 1. Average properties[J]. Journal of Geophysical Research (1896-1977),196671(19):4469-4484.

[49]

Wenzel K PMarsden R GPage D Eet al. The ULYSSES Mission[J].Astronomy and Astrophysics Supplement Series.199292:207.

[50]

McComas D JElliott H ASchwadron N Aet al. The three-dimensional solar wind around solar maximum[J]. Geophysical Research Letters200330(10):2003GL017136.

[51]

McComas D JBarraclough B LFunsten H Oet al. Solar wind observations over Ulysses' first full polar orbit[J]. Journal of Geophysical Research: Space Physics2000105(A5):10419-10433.

[52]

Phillips J LBame S JFeldman W Cet al. Ulysses solar wind plasma observations at high southerly latitudes[J]. Science1995268(5213):1030-1033.

[53]

Stone E CFrandsen A MMewaldt R Aet al. The advanced composition explorer[J]. Space Science Reviews199886(1):1-22.

[54]

Acuña M HOgilvie K WBaker D Net al. The global geospace science program and its investigations[J]. Space Science Reviews199571(1):5-21.

[55]

Kohl J LNoci GAntonucci Eet al. UVCS/[ITAL] SOHO [/ITAL] empirical determinations of anisotropic velocity distributions in the solar Corona [J]. The Astrophysical Journal1998501(1):L127-L131.

[56]

Zurbuchen T HFisk L AGloeckler Get al. The solar wind composition throughout the solar cycle: a continuum of dynamic states[J]. Geophysical Research Letters200229(9):66-1-66-4.

[57]

Gloeckler GCain JIpavich F Met al. Investigation of the composition of solar and interstellar matter using solar wind and pickup ion measurements with SWICS and SWIMS on the ACE spacecraft[J]. Space Science Reviews199886(1):497-539.

[58]

Bale S DKasper J CHowes G Get al. Magnetic fluctuation power near proton temperature anisotropy instability thresholds in the solar wind[J]. Physical Review Letters2009103(21):211101.

[59]

Kasper J CLazarus A JGary S P. Wind/SWE observations of firehose constraint on solar wind proton temperature anisotropy[J]. Geophysical Research Letters200229(17):20-1-20-4.

[60]

Fox N JVelli M CBale S Det al. The solar probe plus mission: humanity’s first visit to our star[J]. Space Science Reviews2016204(1):7-48.

[61]

Bale S DBadman S TBonnell J Wet al. Highly structured slow solar wind emerging from an equatorial coronal hole[J]. Nature2019576(7786):237-242.

[62]

Kasper J CBale S DBelcher J Wet al. Alfvénic velocity spikes and rotational flows in the near-Sun solar wind[J]. Nature2019576(7786):228-231.

[63]

Mozer F SAgapitov O VBale S Det al. Switchbacks in the solar magnetic field: their evolution, their content, and their effects on the plasma[J]. The Astrophysical Journal Supplement Series2020246(2):68.

[64]

Drake J FAgapitov OSwisdak Met al. Switchbacks as signatures of magnetic flux ropes generated by interchange reconnection in the Corona [J]. Astronomy & Astrophysics2021650:A2.

[65]

Squire JChandran B D GMeyrand R. In situ switchback formation in the expanding solar wind[J]. The Astrophysical Journal Letters2020891(1):L2.

[66]

Vršnak BŽic TVrbanec Det al. Propagation of interplanetary coronal mass ejections: the drag-based model[J]. Solar Physics2013285(1):295-315.

[67]

Vršnak BGopalswamy N. Influence of the aerodynamic drag on the motion of interplanetary ejecta[J]. Journal of Geophysical Research: Space Physics2002107(A2):SSH2-1-SSH2-6.

[68]

Miller J ACargill P JEmslie A Get al. Critical issues for understanding particle acceleration in impulsive solar flares[J]. Journal of Geophysical Research: Space Physics1997102(A7):14631-14659.

[69]

Reames D V. Particle acceleration at the Sun and in the heliosphere[J]. Space Science Reviews199990(3):413-491.

[70]

Reames D VCane H Vvon Rosenvinge T T. Energetic particle abundances in solar electron events[J]. The Astrophysical Journal1990357:259.

[71]

Burlaga LSittler EMariani Fet al. Magnetic loop behind an interplanetary shock: Voyager, Helios, and IMP 8 observations[J]. Journal of Geophysical Research: Space Physics198186(A8):6673-6684.

[72]

Lepping R PJones J ABurlaga L F. Magnetic field structure of interplanetary magnetic clouds at 1 AU[J]. Journal of Geophysical Research: Space Physics199095(A8):11957-11965.

[73]

Von Kusserow UMarsch E. The solar wind in space[M]//The Magnetic Solar System.Berlin,Heidelbergs: Springer,2025:91-148.

[74]

Chapman SFerraro V C A. A new theory of magnetic storms[J]. Nature1930126(3169):129-130.

[75]

Roble R GDickinson R ERidley E C. Global circulation and temperature structure of thermosphere with high-latitude plasma convection[J]. Journal of Geophysical Research: Space Physics198287(A3):1599-1614.

[76]

Van Allen J AFrank L A. Radiation around the Earth to a radial distance of 107,400 km[J]. Nature1959183(4659):430-434.

[77]

Dungey J W. Interplanetary magnetic field and the auroral zones[J]. Physical Review Letters19616(2):47-48.

[78]

Townsend L WStephens D LHoff J Let al. The Carrington event: possible doses to crews in space from a comparable event[J]. Advances in Space Research200638(2):226-231.

[79]

Chancellor J CScott G B ISutton J P. Space radiation: the number one risk to astronaut health beyond low earth orbit[J]. Life20144(3):491-510.

[80]

Picone J MHedin A EDrob D Pet al. NRLMSISE-00 empirical model of the atmosphere: statistical comparisons and scientific issues[J]. Journal of Geophysical Research: Space Physics2002107(A12):SIA15-1-SIA15-16.

[81]

Odstrcil D. Modeling 3-D solar wind structure[J]. Advances in Space Research200332(4):497-506.

[82]

Feng X SYang L PXiang C Qet al. Three-dimensional SOLARWINDMODELING from the Sun to earth by a sip-cese mhd model with a six-component grid[J]. The Astrophysical Journal2010723(1):300-319.

[83]

Maruyama NSun Y YRichards P Get al. A new source of the midlatitude ionospheric peak density structure revealed by a new Ionosphere-Plasmasphere model[J]. Geophysical Research Letters201643(6):2429-2435.

[84]

Fang T WKubaryk AGoldstein Det al. Space weather environment during the SpaceX starlink satellite loss in February 2022[J]. Space Weather202220(11):e2022SW003193.

[85]

Pomoell JPoedts S. EUHFORIA: European heliospheric forecasting information asset[J]. Journal of Space Weather and Space Climate20188:A35.

[86]

Palomba MLuntama J P. Vigil: ESA Space Weather Mission in L5[C]//44th COSPAR Scientific Assembly (Athens, Greece, 16—24 July 2022). Athens, Greece: COSPAR,2022:3544.

[87]

Cheng FDing M DChen P Fet al. Overview of the Lagrange-v Solar Observatory (LAVSO)[J]. Aerospace Shanghai202441(3):9-18.

[88]

Wang Y MBai X YChen C Yet al. Solar ring mission: building a panorama of the Sun and inner-heliosphere[J]. Advances in Space Research202371(1):1146-1164.

[89]

Wang Z YTian JGe Z Het al. A dual-power supply system for the solar close observations and proximity experiments (SCOPE) mission[J]. Astronomical Techniques and Instruments20252:1-9.

[90]

De Pontieu BTesta PMartínez-Sykora Jet al. Probing the physics of the solar atmosphere with the multi-slit solar explorer (MUSE). I. coronal heating[J]. The Astrophysical Journal2022926(1):52.

[91]

Shimizu TShinsuke ITomoko Ket al. The Solar-C (EUVST) mission: the latest status[C]. den Herder J W A, Nikzad S, Nakazawa K, eds. SPIE Conference Series. Bellingham: SPIE-The International Society for Optics and Photonics,202111444:114440N.

[92]

Deng Y YTian HJiang Jet al. Probing solar polar regions[J]. Chinese Journal of Space Science202545(4):913.

基金资助

国家自然科学基金(12573059)

国家自然科学基金(12173083)

AI Summary AI Mindmap
PDF (8253KB)

0

访问

0

被引

详细

导航
相关文章

AI思维导图

/